声速的日文

• 密度（圧力?体積?温度の相互関係，ｐｖＴ性質），比熱，音速，エンタルピー，エントロピーなどの熱力学性質（平衡性質）と粘度や熱伝導率などの輸送性質を併せて状態量あるいは熱物理性質（熱物性）と呼ぶ。
  密度（压力·体积·温度的相互关系，ｐｖＴ性质），比热、声速、焓、熵等热力学性质（平衡性质）和粘度、热传导率等传输性质并称为状态量或热物理性质（热物性）。
• 希ガスの密度?音速の測定結果より，Ｈｅ，Ｎｅ，Ａｒでは，１ＧＰａの分子密度は４０?１００ｋｍｏｌ／ｍ３となり，０．１ＭＰａでの気体の密度の１０００?２０００倍，液体?固体の分子密度と同程度である。
  稀有气体的密度·声速的测量结果显示，对于Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ，１ＧＰａ下分子密度为４０～１００ｋｍｏｌ／ｍ３，是０．１ＭＰａ下气体的密度１０００～２０００倍，与液体·固体的分子密度相同。
• 下吹式超音速風洞によって超音速気流を産生し、灯油噴射に高圧窒素駆動を採用、流動場表示に陰影と平面レーザ誘起蛍光法（ＰＬＩＦ）を採用、流入総圧と灯油噴射圧力を改変することで流動場の陰影写真と灯油蛍光パワースペクトル分布画像を獲得した。
  利用下吹式超声速风洞产生超声速气流，煤油喷射采用高压氮气驱动，流场显示采用阴影和平面激光诱导荧光（ＰＬＩＦ）方法，改变来流总压和煤油喷射压力，得到了流场阴影照片和煤油荧光光强分布图像．
• 下吹式超音速風洞によって超音速気流を産生し、灯油噴射に高圧窒素駆動を採用、流動場表示に陰影と平面レーザ誘起蛍光法（ＰＬＩＦ）を採用、流入総圧と灯油噴射圧力を改変することで流動場の陰影写真と灯油蛍光パワースペクトル分布画像を獲得した。
  利用下吹式超声速风洞产生超声速气流，煤油喷射采用高压氮气驱动，流场显示采用阴影和平面激光诱导荧光（ＰＬＩＦ）方法，改变来流总压和煤油喷射压力，得到了流场阴影照片和煤油荧光光强分布图像．
• その他の間接測定法として，誘電率測定からＣｌａｕｓｉｕｓ?Ｍｏｓｓｏｔｔｉ式を介して密度を求める方法，レーザー光の屈折率測定からＬｏｒｅｎｔｚ?Ｌｏｒｅｎｚ関数に基づいて密度を求める方法，音速の測定結果から密度を求める方法などがある。
  其他的间接测量法有：利用介电常数测量，通过Ｃｌａｕｓｉｕｓ－Ｍｏｓｓｏｔｔｉ式求密度的方法；利用激光的折射率测量，基于Ｌｏｒｅｎｔｚ－Ｌｏｒｅｎｚ函数求密度的方法；利用声速的测量结果求密度的方法等。
• ＮＵＲＢＳ曲線曲面を採用して、鈍円錐弾頭と鈍両錐ミサイル本体に対してパラメータ化曲面モデルを構築し、ＮＵＲＢＳ曲線制御点を設計パラメータとして、極超音速パネル法を応用して空気動力特性を求め、設計制限で遺伝アルゴリズムによって空力形状の最適化設計を行い、最適化結果の比較分析を実施する。
  采用ＮＵＲＢＳ曲线曲面，对钝锥弹头和钝双锥弹体建立参教化曲面模型，取ＮＵＲＢＳ曲线控制点作为设计参数，应用高超声速面元法求解气动力特性，在给定设计约束下，采用遗传算法进行气动外形优化设计，并对优化结果进行了比较分析．
• 作者の創立した高精度、非定常激波の組み立て法を利用して、高超音速の条件下で数値模擬を行って、鈍いきり迂流音波を利用して非定常流場を騒動して、鈍いきりの超音速の限界層が感受性の特徴を影響することを研究して、研究からは各種の影響で、鈍いきりの限界層が感じたのは主に音波の騒動であることを示す；鈍いきりの限界層内の騒動モード、頭部の近くで第１型の態で、下流に順次変えて第２型の態、第３型の態になる；その他に鈍度の減少に従って、限界層内の騒動モードの振幅が増大して、しかし１つ臨界値は、臨界値を上回った後また減少し、しかも曲率の中断する影響のため、モード態の振幅は鈍度の変化に従ってもう単調的な変化ではない。
  应用作者所建立的高精度非定常激波装配法，数值模拟了高超声速条件下，钝锥绕流快声波来流扰动非定常流场，研究了钝锥超声速边界层对来流扰动感受性特征，研究表明，在各种来流扰动的条件下，钝锥边界层感受到的主要是声波扰动；钝锥边界层内扰动模态，在头部附近是第一模态，向下游依次转换为第二模态、第三模态；另外随钝度减小，边界层内扰动模态的振幅增大，但有一临界值，超过临界后反而减小，并且由于曲率间断的影响，模态振幅随钝度的变化不再是单调变化的．
• 作者の創立した高精度、非定常激波の組み立て法を利用して、高超音速の条件下で数値模擬を行って、鈍いきり迂流音波を利用して非定常流場を騒動して、鈍いきりの超音速の限界層が感受性の特徴を影響することを研究して、研究からは各種の影響で、鈍いきりの限界層が感じたのは主に音波の騒動であることを示す；鈍いきりの限界層内の騒動モード、頭部の近くで第１型の態で、下流に順次変えて第２型の態、第３型の態になる；その他に鈍度の減少に従って、限界層内の騒動モードの振幅が増大して、しかし１つ臨界値は、臨界値を上回った後また減少し、しかも曲率の中断する影響のため、モード態の振幅は鈍度の変化に従ってもう単調的な変化ではない。
  应用作者所建立的高精度非定常激波装配法，数值模拟了高超声速条件下，钝锥绕流快声波来流扰动非定常流场，研究了钝锥超声速边界层对来流扰动感受性特征，研究表明，在各种来流扰动的条件下，钝锥边界层感受到的主要是声波扰动；钝锥边界层内扰动模态，在头部附近是第一模态，向下游依次转换为第二模态、第三模态；另外随钝度减小，边界层内扰动模态的振幅增大，但有一临界值，超过临界后反而减小，并且由于曲率间断的影响，模态振幅随钝度的变化不再是单调变化的．