束缚态造句
- 在超导体中，玻色子是在费密表面形成的束缚态电子对。
- 我们采用解久期方程的方法来研究d ~ -中心的束缚态。
- 超对称势作用下束缚态体系能量本征值的代数解法
- 格林函数方法计算态密度的结果表明,单个点缺陷在碳纳米管中引起准束缚态。
- 所以从理论上分析， d ~ -中心的束缚态应该是随着阱宽的变宽而越来越多。
- 这似表明，剥皮刺激诱导的内源iaa浓度的快速升高可能是束缚态iaa的快速释放，而不是芽和幼叶新合成的结果。
- 我们得到， d中心的束缚态随着阶宽的增加出现的越来越多，并且出现的临界磁场越来越低。
- 如果磁场足够大，三维体材料中d ~ -中心有无穷多个束缚态，而二维d ~ -中心则只有四个束缚态存在。
- 然后逐点计算局域态密度发现,在实空间准束缚态是一个非常局域化的效应,离开缺陷即迅速衰减。
- 另一方面,我们用传输矩阵的方法计算电导,发现在准束缚态能级附近传导电子被强烈反射形成反射共振峰。
- 用束缚态造句挺难的，這是一个万能造句的方法
- 薛丁格方程、束缚态、氢原子、波包及测不准原理、 wkb近似、量子力学的原理、微扰论、变方法、自旋与角动量、散射论。
- 因为介质中的色屏蔽半径反比于色荷密度和能量密度，当屏蔽半径比共振态尺度小时，强相互作用力会减小得很厉害，使得束缚态不可能存在。
- 介绍了常规gaas algaas量子阱红外探测器的工作机理，其中包括束缚态子带间吸收的特性和三种不同激发态位置的qwips ，并对三者进行了比较。
- 我们在本文里研究的是方形量子阱里的d ~ -中心，计算了在量子阱中d ~ -中心的束缚态随着阱宽的分布，以期了解量子阱的势垒对磁场里d ~ -中心的限制作用。
- 原子核又是由核子通过强相互作用而结合在一起的。强相互作用的基本理论，量子色动力学( qcd ) ，指出所有参与强相互作用的基本粒子都是夸克( q )及反夸克( ( ? ) )的束缚态。
- 特别是在晕核子的纵向和横向密度分布可分离的情况下，如高斯密度分布，进一步求解了纵向动量分布宽度的解析形式，建立了分布宽度与晕核子束缚态波函数之间的直接联系。
- 随着超快光学技术的发展，仅含几个振荡周期的超强脉冲已经能产生，且其强度梯度可使电子存在比库仑束缚场高许多倍的外场产生的原子束缚态上，并产生了同光频相差不大的电离率，从而促进了非线性光学前沿及非相对论的强场物理的延伸。
- 我什计算了在阶宽为10a 、 20a 、 30a 、 50a 、 70a 、 100a的有限深和无限深量于阶中的厂中心的束缚态，得到一些二维厂中心所没有的低激发态在强磁场下出现时的阶宽，以及一些态在某一阶宽下出现的临界磁场值。
- 基于对强子?强子碰撞中j产生的研究，目前人们认为j的产生可分成两个阶段：入射强子和靶强子先通过部分子过程产生cc对，然后cc对再演化为物理的j束缚态。
- 对于一维散射给出了透射振幅的格林函数表示，对于三维散射近似给出了散射振幅的格林函数表示.利用散射振幅的格林函数表示，更一般性地说明了一维和三维情况下散射振幅的极点与束缚态能级的关系
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