脉冲能量造句

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把传输的信息编码成脉冲的振幅，因而使每个预先规定的脉冲能量值对应于一个信息。
基于线电极的电火花铣削加工及其脉冲能量控制
基于脉冲能量模型的机械定位系统高精度定位
计算出了自调q脉冲的峰值功率，单脉冲能量，脉冲宽度，能量利用率，重复频率，平均输出功率等。
从波长、脉冲宽度和脉冲能量等方面分析了光源应满足的条件，并对系统的物象关系进行了分析。
这取决于一个单张的金属箔被用了多久-在试图组织微波的脉冲能量-这将决定了有多少条线将被蚀刻在金属箔上。
基于三种细导线目标数值计算散射场的仿真实验表明,相比于传统e脉冲能量识别数,本文方法取得了很好的识别效果。
在脉冲激光应用领域中,这类小芯径光纤放大器和激光器的输出脉冲能量受限于自发辐射放大、非线性效应以及光纤的端面损伤。
在此基础上,针对传统e脉冲目标识别方法存在的问题,本文提出了一种改进的e脉冲能量识别数,并分析了改进的能量识别数的概率分布特性。
对多模光纤采取弯曲来抑制高阶模的方法带来了额外的功率损耗,这个额外的损耗对光纤放大器的增益以及输出的激光脉冲能量都会造成影响。
用脉冲能量造句挺难的，這是一个万能造句的方法
该方法利用高频脉冲的热冲击效应，由于脉冲能量集中，单个脉冲加热时间短，因此加热效率高，能高效率高质量地写入低成本的长周期光纤光栅。
结果表明，间隙值的扩大伴随电流密度的显著下降，检测电解电流控制脉冲能量的方法对实现电蚀层厚度基本可控是可行的，可让金刚石突出一定高度。
通过数值仿真,我们得到了纤芯为32 m时,放大器仍然能够保持单模运转,此时输出的单脉冲能量达到2 . 69mj ,比传统的单模光纤放大器所能提取的脉冲能量大两个量级。
从脉冲电场的表达式出发，计算得到几周期脉冲平均频率、脉冲能量等参量的解析表达式，在此基础上，分别从频域和时域分析了载波相位的作用大小和范围。
在双光子共振情况下，即入射脉冲频率等于1 、 3能级之间的共振频率的一半，由于介质中放大的自发辐射和四波混频的作用，部分入射脉冲能量转化为高频和低频电场成分的能量，分子介质表现出了很强的光功率限幅特性。
研制出一台“二极管泵浦电光调q的脉冲固体激光器” ，激光输出波长为1 . 064 m ，脉宽宽度小于40ns ，单脉冲能量约1微焦，输出模式为tem _ ( 00 )模。
建立了一个高平均功率开关实验系统，设计和实验了两种实用的三电极重复频率气体开关。实验获得的最大工作参数为：工作电压100kv ，峰值电流85ka ，电荷传递量0 . 6c脉冲，重复频率10hz ，单脉冲能量5kj 。
包络对载波相位的作用范围也是有一定影响的，我们对高斯、洛仑兹、双曲正割和sinc四种不同包络的脉冲，研究了单周期脉冲能量随载波相位的变化规律，发现以上四种脉冲的归一化能量均可在形式上用同一表达式表示，并发现对于这四种不同包络的脉冲，高斯脉冲相位的作用最早体现出来，然后是双曲正割和洛仑兹脉冲， sinc脉冲最迟。
( 5 )实验测定了不同的缓冲气体和气压以及不同的入射激光脉冲能量对原子谱线强度和背景光的影响，结果显示在氩气环境下，当气压约为200torr 、激光的能量约为120mj时， libs的s b最大；在空气和氦气中获得最佳s b时的气压约分别为100torr和300torr ；原子谱线在氮气环境中持续的时间要比在空气中持续的时间长。
因此本文以气相沉积、外延生长、巨磁薄膜、金刚石及其它薄膜制备及后续的光刻，激光与物质的相互作用，等离子体研究为目的，研制获得了激光脉宽18ns ，单脉冲能量150mj ，矩形光斑大小2cm 1cm ，束散角3mrad ，最高重复频率5hz的xecl准分子激光器。