电介质弛豫造句

• 电介质弛豫    如组成电介质的极性分子和热离子的弛豫时间τ比交变电场的周期T大得多，这些粒子就来不及建立极化，电介质弛豫极化就很小。 如电介质为极性分子组成(极性电介质)或含有弱束缚离子（这类偶极子和离子极化由于热运动造成,分别称为偶极子和热离子）,转向或位移极化需要一定时间（弛豫时间），电介质极化与电场就产生了相位差，由这种相位差而产生了电介质弛豫损耗Wg。
• 介电弛豫    介电弛豫时间 摘要基于无序非晶材料“关联重排区域”的构型熵理论，运用构型熵与热容量差的关系式、弛豫时间与活化势垒的基本公式，及聚合物量热学的实验结果和热容量差与温度的基本关系，研究了4种情况下构型熵、介电弛豫指数和关联重排区域大小的温度变化关系。
• 介电弛豫时间    介电弛豫时间 而言，多数载流子的介电弛豫时间往往短得可以忽略。 的产生与消亡的过程，伴随着电荷和电场的出现与消失，也是一种电极化弛豫过程，相应的时间也称为介电弛豫时间。 多数载流子完全积累（或完全消失）的平均时间称为介电弛豫时间，可表示为t=ε/σ=ε/qnμ；完全积累的多数载流子所存在的有效范围也就是所谓Debye屏蔽长度，可表示为L=kTε/q2n)1/2。
• 交叉弛豫    研究发现，随着eu浓度的增加，荧光体y2o2s ： eu激发光谱发生红移，发射强度增大，红色单色性变好，这是因为eu的5d0和sdl 、 5d2发射能级跃迁发光的淬灭浓度不同，当浓度1 . 2mol时，后两者因交叉弛豫引起浓度淬灭。
• 体积弛豫    在测量回波时,横向弛豫时间T2可能包括体积弛豫(T2B)、表面弛豫(T2s)和扩散弛豫(T2D)三种影响。 当流体处于不受限制的自由窄间时,观测到的弛豫性质,称为体积弛豫或自由弛豫,它反映流体本身的弛豫性质。 水的体积弛豫只与温度有关,并且横向与纵向弛豫相等；油则与油的成分、黏度和温度有关,多种烃混合物的弛豫时间谱有多个峰；气体则仅有纵向体积弛豫。 5）由于储集层孔隙空间内...
• 动量弛豫时间    中则相差较大（动量弛豫时间往往要比能量弛豫时间短得多）。 动量弛豫时间就是指载流子进行漂移运动时动量发生变化的一种过程的时间。 半导体中载流子的速度过冲等现象，实际上就是动量弛豫时间远小于能量弛豫时间所造成的结果。 半导体中载流子的速度过冲等现象，实际上就是动量弛豫时间远小于能量弛豫时间所产生的一种效果。 但在GaAs等化合物半导体中由于动量弛豫时间要比能量弛豫时间短得多，...
• 化学弛豫    海水中含硫酸镁及硼酸，就导致两项化学弛豫吸收。 1954年发表用费米气统计模型估算铀235核裂变发出的中子数，扩充了爱因斯坦的化学弛豫学说。 其实，研究弛豫过程对物质的声学性质的影响正是从化学弛豫开始的（如上述爱因斯坦的建议）。
• 平均弛豫时间    内耗峰对于常见的滞弹性内耗有（见弹性和滞弹性）,?是引起滞弹性的微观过程的平均弛豫时间。
• 应力弛豫    与fe gaas系统的平面单轴各向异性相比， fe inas系统的平面单轴各向异性消失得较快，这可能是fe inas系统各向异性的应力弛豫比fe gaas系统快所致。
• 应变弛豫    通过扫描电镜形貌观察与能谱分析发现:温度较低时sb的表面迁移率低,容易在表面堆积;结合x射线双晶衍射分析,确定高温insb外延生长的最佳衬底温度为440 ,该温度下生长2 . 1 m的样品x射线半高峰宽为412 ,应变弛豫99 . 02 % 。
• 弛豫    弛豫是由热激发相互作用而产生。 核子可以弛豫到它们正常分布状态。 弛豫复相铁电陶瓷的研究 铅基弛豫铁电单晶体的生长技术 弛豫的标度 2超导块材的非线性磁弛豫性质的研究 另外，它们都处理完全弛豫的材料。 核磁共振弛豫时间和磁场均匀性的研究 凝聚相中振动能量弛豫的理论研究 3弛豫铁电体的介电性能研究 质子弛豫增强效应 弛豫铁电材料的准同型相界研究 铅基弛豫铁电材料中的焦绿石相研...
• 弛豫理论    与于渌合作，推广了黄昆的多声子晶格弛豫理论，建立了准一维有机导体系统中非线性元激发的量子跃迁理论。 这项研究引发了国际上随后关于点缺陷弛豫内耗的大量工作，为随后点缺陷弛豫理论的建立提供了重要的启示。 1975年，徐躬耦利用承担国防科研任务核数据编评工作的机会，再次带领理论核物理教研室的年轻教师，开展了核反应统计弛豫理论和原子核集体运动微观理论的研究。 合作，发展黄昆的晶格弛...
• 弛豫速率    无序材料中普适的弛豫速率函数及其动力学过程
• 弛豫模    在新模型中有缺陷扩散与涨落模型、多体弛豫模型等。 其中以近年来发展起来的多体弛豫模型，在电介质谱的研究中取得了很大的进展。 为了修正德拜弛豫模型,提出了经验的弛豫函数,但这些函数或方程的缺点是缺乏清楚的物理概念，只是数学上修正德拜弛豫公式使与实验一致。 延续10多年的光声光谱方向研究工作，开拓了固态配合物特别是稀土配合物光声光谱的新领域，建立了各种稀土配合物分子的激发弛豫模...
• 弛豫模型    在新模型中有缺陷扩散与涨落模型、多体弛豫模型等。 其中以近年来发展起来的多体弛豫模型，在电介质谱的研究中取得了很大的进展。 为了修正德拜弛豫模型,提出了经验的弛豫函数,但这些函数或方程的缺点是缺乏清楚的物理概念，只是数学上修正德拜弛豫公式使与实验一致。 延续10多年的光声光谱方向研究工作，开拓了固态配合物特别是稀土配合物光声光谱的新领域，建立了各种稀土配合物分子的激发弛豫模...
• 弛豫振荡    另一方面的工作是对固体激光器的弛豫振荡的理论研究。 反应修正的俄勒岗模型的弛豫振荡的渐近解 特别是当两个弛豫振荡的衰减率也相等的时候，共振现象极为强烈。 发现在不同的注入光强度和波长下，激光器的调制带宽和弛豫振荡峰频率会发生变化。 只有当环形腔长度小于该临界值时，激光器才发生弛豫振荡，并具有理想的调制响应和大的调制带宽。 我们使用示波器观察并记录了双包层掺镱光纤激光器的弛豫...
• 弛豫谱    介电谱弛豫谱理论和方法、膜物理化学、胶体与界面化学、细胞的电性质。 已经开发出包括薄膜全场应力测试仪、VLSI/ULSI MOS结构绝缘陷阱电荷弛豫谱仪等先进仪器。 7.全新RecCore XP软件控制，功能更强：仪器信息显示、仪器调试、定标、岩心样品测量、弛豫谱分析处理、报告报表输出、excel格式报表输出、打印等功能。 1945～1949年，葛廷燧在美国芝加哥大学金属研...
• 弛豫效应    作者在试验中还发现微波透射率随电场强度的变化具有明显的弛豫效应。并且弛豫时间与电流变液的浓度及所加电场强度有关。
• 弛豫表面    分别给出了理想表面和弛豫表面的投影带结构及电子层态密度。 对多数金属清洁表面，表面原子向新的平衡位置弛豫只引起表面法向原子间距膨胀或收缩，而不改变平行于表面的二维周期结构，即所谓的弛豫表面；但是对多数半导体和少数金属晶体清洁表面，弛豫后平行于表面的原子排列的周期结构也发生了变化，改变了周期结构的表面称为再构表面。
• 弛豫特性    测量了各样品在1khz 、 10khz 、 100khz频率下从室温至500的介电温谱，表明材料为弛豫铁电体， ba ~ ( 2 + )的掺入使其弛豫特性有所降低。 我们利用熔体温度振荡法在石英安瓿中将6n的单质cd 、 zn 、 te合成多晶原料，用坩锅旋转下降法在同一安瓿中生长出尺寸为20 40mm的cd _ ( 1 - x ) zn _ xte晶体。在此基础上对碲锌镉...
• 弛豫内耗    这项研究引发了国际上随后关于点缺陷弛豫内耗的大量工作，为随后点缺陷弛豫理论的建立提供了重要的启示。 葛庭燧毕生致力于金属物理学的发展，创造性地发明了被国际科学界誉为战后最天才发明的内耗测量装置（葛氏扭摆），并成功地利用此装置首次发现了晶粒间界弛豫内耗峰（葛氏峰），奠定了金属“滞弹性”理论的实验基础，他因而被公认为世界金属内耗研究领域的创始人之一和此研究领域的国际大师。
• 弛豫内耗峰    葛庭燧毕生致力于金属物理学的发展，创造性地发明了被国际科学界誉为战后最天才发明的内耗测量装置（葛氏扭摆），并成功地利用此装置首次发现了晶粒间界弛豫内耗峰（葛氏峰），奠定了金属“滞弹性”理论的实验基础，他因而被公认为世界金属内耗研究领域的创始人之一和此研究领域的国际大师。
• 弛豫率    对自旋梯子方面的实际材料，验证并解释实验上的一些新发现：核磁共振弛豫率的交叉行为、比热的Schottky峰等反常行为。
• 弛豫频率    对非电解质溶液，如氨化物、酒精等，其弛豫吸收可用水与溶质的氢键结构来解释；对旋转异构体，则视其结构而异,图4表示乙酸乙酯和乙酸甲酯C─O键之下左右有异，就说明两态有能量差，而弛豫频率与克服其间势垒即反应率有关。
• 弛豫现象    此外，弛豫现象一直是铁电领域的一个重要课题。 经过高温550氮气退火处理后，再放入350的氧气中退火，发现其介电特性出现了非常明显的低频弛豫现象，并且伴随着漏电特征的恶化。 不锈钢电极上电积镍的电化学阻抗行为表明氨络合物体系镍电沉积过程是二次放电过程，中频感抗弧是由于中间吸附产物nioh _ ( ads )的弛豫现象引起，低频容抗弧可能是由于吸附氢原子对镍结晶的阻滞作用引起...