- そせいいき
プラスチックゾーン
しんとうけん
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压缩区的日文
例句与用法
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- 这种相互作用，集中在两个区域内：即前部压缩区和尾部稀化区。
- 文献[ 12 ]中采用双流体、双时标近似，得到了压缩区内高频调制场对带电粒子非稳态作用的控制方程。
- 也就是说，在压缩区内，飞行体天线辐射出的高频调制场，影响着等离子体中的电荷分布，而电荷分布的扰动又反过来影响场量。
- 冲击压缩区的金属通常可以由所谓的三项式物态方程描述，即将物态方程分成相对独立的“冷贡献” 、 “晶格(原子实)热贡献”和“电子热贡献”三部分。
- 马善钧，徐学翔，空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用的数值模拟，空间科学学报，第21卷，第4期， （ 2001 ） 305 - - 310 。
- 所以本文采用了ftcs有限差分格式方法，利用二维三分量轴对称，对空间飞行体与压缩区内等离子体非稳态相互作用过程进行数值模拟，得到了电荷密度扰动与电场的变化情况。
- 对大量金属进行了计算，与文献以其它方法获得的冷压结果及实验数据的比较显示，该方法具有物理含义明确、基本不依赖于尚存在争议的热压模型、过程简便、所依赖的数据丰富以及结果稳定合理的特点，是一种适宜于高压物性日常研究的冲击压缩区半经验冷压获得方法。
- 本文第3章就gr neisen物态方程研究了三方面问题：第一方面，在分析了几种不同定义的gr neisen系数的区别与联系的基础上指出， ( 1 )在冲击压缩区，直接依据实验数据获得的往往包含不可忽略的电子热贡献； ( 2 )常态热力学可作为检验gr neisen系数理论模型的一个标准，但应注意该实验测量值的精度(包括由于实际材料中存在的“非三项式物态方程因素”的影响) ，而所总结的在周期表上所具有较明显的规律性，可作为对该值精确程度判断的参考； ( 3 )指出一种以调节参数的migault公式描述的常用方法的基础与实际情况并不相符。